2020 A/L Physics Past Paper · Question 45 (Sinhala Medium)

සෝපානයක කේශික උද්ගමනය — පහළට ත්වරණයත් නිදහස් වැටීමත්

විශාල කඩතරණ වර්ගඵලයක් ඇති ජල බඳුනක සිරස්ව ගිල්වූ කේශික නළයක් රූපයේ දැක්වේ. මෙම සැකසුම නිශ්චලව පවතින සෝපානයක සවි කර ඇත. නළයේ විවෘත කෙළවර බඳුනේ ජල මට්ටමට ඉහළින් 40 mm40\ \text{mm} හිදී කේශික උද්ගමනය 8 mm8\ \text{mm} වේ. මෙම සෝපානය

(I) 5 m s−25\ \text{m s}^{-2} ත්වරණයකින් පහළට ගමන් කරන්නේ නම්,

(II) නිදහසේ වැටෙන්නේ නම්,

කේශික උද්ගමනය පිළිවෙළින් කුමක් වේ ද?

  1. (1) 4 mm4\ \text{mm}, 00
  2. (2) 16 mm16\ \text{mm}, 00
  3. (3) 4 mm4\ \text{mm}, 8 mm8\ \text{mm}
  4. (4) 16 mm16\ \text{mm}, 32 mm32\ \text{mm}
  5. (5) 16 mm16\ \text{mm}, 40 mm40\ \text{mm}
Answer and explanation

Answer: (5) 16 mm16\ \text{mm}, 40 mm40\ \text{mm}

ප්‍රශ්නය අසන්නේ කුමක්ද

සොයාගත යුත්තේ: (I) සෝපානය 5 m s−25\ \text{m s}^{-2} ත්වරණයකින් පහළට ගමන් කරන විටත් (II) නිදහසේ වැටෙන විටත් කේශික උද්ගමන; නිශ්චලව h0=8h_0 = 8 mm, නළයේ විවෘත කෙළවර ජල මට්ටමට ඉහළින් 4040 mm.

අදාළ න්‍යාය

ද්‍රව කඳේ බර =π r2 h ρ g= \pi\,r^2\,h\,\rho\,g

2 π r Tcos⁡θ=π r2 h ρ g2\,\pi\,r\,T\cos\theta = \pi\,r^2\,h\,\rho\,g

∴2 Tcos⁡θr=h ρ g\therefore \dfrac{2\,T\cos\theta}{r} = h\,\rho\,g

∴F=ma\therefore \quad F = ma

FF - සම්ප්‍රයුක්ත බලය (N)

අවශ්‍ය සමීකරණ

2πrTcos⁡θ=πr2h0ρg2\pi rT\cos\theta = \pi r^2 h_0\rho g

2πrTcos⁡θ−πr2hρg=πr2hρ(−a)2\pi rT\cos\theta - \pi r^2 h\rho g = \pi r^2 h\rho(-a)

2πrTcos⁡θ=πr2hρ(g−a)2\pi rT\cos\theta = \pi r^2 h\rho(g - a)

තර්කය / ගණනය

වෙනස් වන්නේ සහ වෙනස් නොවන්නේ: පෘෂ්ඨික ආතතිය TT, ස්පර්ශ කෝණය, නළයේ අරය, ජලයේ ඝනත්වය වෙනස් නොවේ — එබැවින් ඉහළට ඇදෙන බලය 2πrTcos⁡θ2\pi rT\cos\theta වෙනස් නොවේ.

වෙනස් වන්නේ සෝපානයේ ත්වරණය aa පමණි.

එබැවින් කඳ දරා සිටිය යුතු ප්‍රමාණය m(g−a)m(g - a).

අනුපාතිකතාව: ඇදෙන බලය වෙනස් නොවන නිසා h(g−a)h(g - a) වෙනස් නොවේ: h∝1g−ah \propto \dfrac{1}{g - a}.

22

h1h0=gg−a=1010−5\frac{h_1}{h_0} = \frac{g}{g - a} = \frac{10}{10 - 5}

1616

h1=2×8h_1 = 2 \times 8

4040

g−a=0  ⇒  කඳට කිසිදු ආධාරකයක් අවශ්‍ය නොවේg - a = 0 \;\Rightarrow\; \text{කඳට කිසිදු ආධාරකයක් අවශ්‍ය නොවේ}

(II) පැහැදිලි කිරීම: g−a=0g - a = 0 නම් h(g−a)=h(g - a) = නියතය කිසිදු hh කින් තෘප්ත නොවේ — ඇදෙන බලය ජලය ඉහළට ඇදගෙන ම යයි.

ජලය නළයේ විවෘත කෙළවරට (4040 mm) ළඟා වූ පසු එහි පෘෂ්ඨ වක්‍රතාව වෙනස් වී නවතී; එය පිටාර නොගලයි.

විකල්ප පරීක්ෂා කිරීම

තේරීම් සමඟ සසඳමු: (I) 1616 mm, (II) 4040 mm — තේරීම (5).

පරීක්ෂා කිරීම

h0∗g/(g−a)h0 * g / (g - a)

මාන පරීක්ෂාව: gg−a\dfrac{g}{g - a} මානවලින් තොරයි; h1h_1 හි ඒකකය h0h_0 හි ඒකකයමයි (mm) ✓.

සීමා පරීක්ෂාව: a=0a = 0 හිදී h=8h = 8 mm (නිශ්චල) ✓.

a→ga \to g හිදී h→∞h \to \infty — සීමාව නළයේම දිගයි ✓.

ඉහළට ත්වරණයක් ඇත්නම් (a<0a < 0) h<8h < 8 mm ✓.

නිගමනය

h=h0 gg−ah = h_0\,\frac{g}{g - a}

h∝1g−ah \propto \dfrac{1}{g - a}: (I) 8×105=168 \times \dfrac{10}{5} = 16 mm; (II) g−a=0g - a = 0, ජලය නළයේ උඩුකෙළවර දක්වා 4040 mm — පිළිතුර (5).

නිදහස් වැටීමේ දී "බරින්ම" නිසා පෘෂ්ඨික ආතතියද නැති වේ යයි සිතීම.

පෘෂ්ඨික ආතතිය අණුක බලයකි — එය වෙනස් නොවේ; නැති වන්නේ කඳේ බර දැරීමේ අවශ්‍යතාව පමණි.

தமிழ் · English